Densidad de campo eléctrico
En electrostática, las líneas de fuerza son siempre perpendiculares a la superficie; no así en electrodinámica.
| σ = | q |
| A |
| [σ] = | [q] | → | C |
| [A] | m² |
σ: densidad de campo eléctrico.
A: área.
| N = | q | ⇒ N = | σ·A | ⇒ | N | = | σ | = E |
| ε0 | ε0 | A | ε0 |
| E = | σ |
| ε0 |
Líneas de fuerza del campo eléctrico
Carga de un electrón
Experimento de Robert Andrews Millikan: el objeto es que la gota cargada electrostáticamente, permanezca suspendida por el equilibrio entre el campo eléctrico y el campo gravitatorio. Para lograr el equilibrio de los campos:
E·q = m·g
| q = | m·g |
| E |
Como:
| E = | -V |
| s |
| q = | -m·g·s |
| V |
Esquema del experimento de Robert Andrews Millikan
La velocidad de caída de la gota es constante debido a la fricción del aire, según la Ley de Stock:
Ff = 6·π·η·a·vt → Fuerza de fricción
P = m·g = Vgota·Δaceite·g = 4·π·a³·Δaceite·g/3 → Fuerza peso de la gota.
Fb = 4·π·a³·Δaire·g/3 → Fuerza de empuje
Luego:
Ff + Fb = P
6·π·η·a·vt + 4·π·a³·Δaceite·g/3 = 4·π·a³·Δaire·g/3
Finalmente la carga del electrón es:
qe = 1,60·10-19 C
Otra forma de interpretar la diferencia de potencial
Si F es gravitatoria:
| F = | k* | → k* = G·m1·m2 |
| r² |
Si F es eléctrica:
k* = G·m1·m2
Ejemplo:
Se quiere mover una carga Q desde "b" hasta "a".
| dL = | k0·q·q1·(rb - ra) |
| rb·ra |
| dL = k0·q·q1·( | 1 | - | 1 | ) |
| ra | rb |
Ejemplo de diferencia de potencial
| ∫ | ∞ | dL = k0·q·q1·∫ | ∞ | 1 r | ·dr |
| R | R |
En el infinito 1/r → 0, por lo tanto se desprecia.
| L = | k0·q·q1 |
| ra |
Como:
| V = | L |
| q |
| V = | k0·q·q1 |
| q·ra |
| V = | k0·q1 |
| ra |
Si un campo está colocado a un metro de una carga de 1 C/9·109, entonces:
| V = | 9·109 N·m²/C²·1 C/9·109 |
| 1 m |
V = 1 N·m/C
Capacitancia
La capacidad de un condensador se mide en faradio: un condensador de 1 F tiene una diferencia de potencial entre sus placas de 1 V cuando éstas presentan una carga de 1 C.
| C = | q |
| V |
Esquema de un condensador
| [C] = | [q] | ⇒ [C] = (F) |
| [V] |
C: capacidad.
Sabemos que:
| σ = | q | ∧ E = | σ |
| A | ε0 |
V = E·s
| V = | s·σ |
| ε0 |
| V = | q·s |
| A·ε0 |
| C = | ε0·A |
| s |
A: superficie de las placas.
s: distancia entre las placas.
ε0 = 8,85415·10-12 C²/N·m² (permeabilidad del vacío).
Dieléctrico
La mayor parte de los capacitores tienen entre sus placas un material sólido no conductor o dieléctrico.
La capacitancia de un capacitor es mayor cuando hay un dieléctrico entre las placas que cuando éstas están separadas únicamente por el aire o el vacío.
| εr = | C |
| C0 |
C: capacidad con dieléctrico entre las placas.
C0: capacidad con vacío entre las placas.
εr: constante dieléctrica del material colocado entre las placas.
Ver tabla de constantes dieléctricas
Energía en un capacitor
El trabajo necesario para cargar un capacitor desde 0 hasta "V":
L = ½·q·V
Como:
| C = | q |
| V |
q = C·V
Reemplazando:
L = ½·C·V·V
L = U = ½·C·V²
Circuitos con capacitores
Capacitores en paralelo.
qT = q1 + q2 + q3
q = C·V
C·V = C1·V1 + C2·V2 + C3·V3
Pero:
V = V1 = V2 = V3
C·V = C1·V + C2·V + C3·V
C·V = (C1 + C2 + C3)·V
C = C1 + C2 + C3
Circuito de capacitores en paralelo
Capacitores en serie.
V = V1 + V2 + V3
| V = | q |
| C |
| qT | = | q1 | + | q2 | + | q3 |
| C | C1 | C2 | C3 |
Pero:
qT = q1 = q2 = q3
| q | = | q | + | q | + | q |
| C | C1 | C2 | C3 |
| q | = q·( | 1 | + | 1 | + | 1 | ) |
| C | C1 | C2 | C3 |
| 1 | = | 1 | + | 1 | + | 1 |
| C | C1 | C2 | C3 |
Circuito de capacitores en serie
Autor: Ricardo Santiago Netto (Administrador de Fisicanet)
San Martín. Buenos Aires. Argentina.
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¿Cuál es la carga de un electrón?